1.復(fù)盛空壓機(jī)固有頻率的計算

對簡化了的、支承在剛性支承上的單盤形復(fù)盛空壓機(jī)模子，其臨界轉(zhuǎn)速可近似地用下式 表現(xiàn)：

于是，在這個很是簡化的模子中，復(fù)盛空壓機(jī)固有頻率或臨界轉(zhuǎn)速將與軸的直徑平方值成正比， (即復(fù)盛空壓機(jī)臨界轉(zhuǎn)速將按軸徑增添數(shù)的平方增添)，與重量的平方根和長度的2/3次方成反比。 這個近似式可器具有下列特征的實驗復(fù)盛空壓機(jī)入行計算的例子來闡明。

復(fù)盛空壓機(jī)軸承中央到復(fù)盛空壓機(jī)軸承中央之間的間隔 安裝在中央的單質(zhì)量塊的重量。

2.復(fù)盛空壓機(jī)幅頻相應(yīng)和相頻相應(yīng)

上述例子中的復(fù)盛空壓機(jī)升速和再從較年夜事情速率降速所獲得的幅值和相位對轉(zhuǎn) 速的相應(yīng)曲線圖。振幅的峰值和90"的相移顯示臨界轉(zhuǎn)速值泛起在3700 r/min左近。

因動態(tài)體系的另一個機(jī)能是阻尼，它影響著一個物體或構(gòu)件在其固有頻率處的相應(yīng)。 流領(lǐng)會對運動發(fā)生阻力，如許形成的阻尼對固有頻率地點地位只有很小的影響。

然而，對共報處的幅頻相應(yīng)和相頻相應(yīng)卻有較年夜的影響。

歸顧一下，當(dāng)敲擊的音叉入進(jìn)共振時，它的相應(yīng)曲線就聳起來; 然后，當(dāng)微勵頻率 入到高于固有頻率時，晌應(yīng)曲線又降了下來。

假如觀測者能丈量鼓勵與相應(yīng)之間的相位 角，那么，當(dāng)鼓勵頻率增添到經(jīng)由過程共振頻率，相位角中將有180"變化，幅頻相應(yīng)和 相頻相應(yīng)如圖2-9所示。

當(dāng)體系參加阻尼時，如顛倒音叉并將其浸進(jìn)很是粘稠的液體里,相應(yīng)的峰值就減小。 相位變化就鋪寬。

使共振處振幅不增年夜的阻尼是體系的臨界阻尼。臨界阻尼對 相位變化的效應(yīng)亦是顯而易見的,當(dāng)增添阻尼時，在較年夜的顏率范疇內(nèi),相移以遲緩的 速度變化。

按圖2-9,不問可知，阻尼是能限定共振處振幅的獨一因素。沒有阻尼.共撲處的 振幅會增到無限年夜。是以，我們應(yīng)限定在低于體系固有頻率處運行。當(dāng)然，以為訂阻尼 便可越過臨界轉(zhuǎn)速，也是不切現(xiàn)實的。

曾有過這種情形: 處在臨界轉(zhuǎn)速的復(fù)盛空壓機(jī)體系，由 于阻尼喪失或忽然削減，造成了毀壞性的變亂。